Is
t
zou kunnen worden geregistreerd, zou het
constateren van de momentele stand van de
kracht een middel zijn om het tijdstip f; van
waarneming te bepalen in eenheden T, ver
lopen sinds het referentietijdstip t0, volgens
de formule:
ti t0 (rii p,) T
De factor voor de tijdseenheid T wordt dus
gesplist in een aantal gehelen, hier nen
een fractie, de fase p, hier p;. Het verband
tussen T en de normale tijdseenheid, de se
conde, wordt weergegeven door de frequentie
zijnde het aantal perioden per seconde.
Aldus is de tijdsduur van een periode T
seconde.
t
Voor het Decca-systeem, waarbij dergelijke
krachtvelden worden opgewekt, is de for
mule voor ti slechts van theoretisch belang,
omdat de fase geen object van waarneming
vormt.
Na deze behandeling van het gesignaleerde
periodieke verschijnsel voor een afzonderlijk
punt in het krachtveld, beschouwen we nu
een momentopname van het veld als geheel.
Voor ieder punt van het veld is de momen
tele stand van de elektromagnetische kracht
naar richting en grootte weer als een fase uit
te drukken. Daarbij blijken niet alleen punten
op gelijke afstand van de zender gelegen in
dezelfde fase te verkeren, maar eveneens
de punten, die ten opzichte van de zender M
in radiale richting een geheel aantal malen
een zekere afstand X verder af of dichter bij
gelegen zijn. Voor onderdelen van deze als
lengte-eenheid op te vatten afstand X verloopt
de fase eveneens lineair, gelijk voor een af
zonderlijk punt met betrekking tot onderdelen
van de tijdseenheid T.
In figuur 1 wordt dit fase verloop voor de
radiale richting S0 (referentiepunt) M (zen
der) uitgebeeld voor het tijdstip tu waarbij
t
dus in S0 de fase bedraagt: p,.So j.
n; 1bijv. volgens Stelt men de af
stand S0M (msoM qsoM) h waarin de
factor voor de lengte-eenheid X wordt gesplitst
in het aantal gehelen m, hier mSoM en een
fractie q, hier qsoM, dan treedt dus dezelfde
fase pi.0 op in de punten, gelegen op afstan
den van (m qsow) uit de zender.
Op het tijdstip f; zal in, het punt M optreden
de fase piMl p/.So qsoM (2a), volgens de
figuur N. En voor een willekeurig punt S,
gelegen op afstand (jtism qsw) 2 uit de
5
Af-
ViT
Sic
zender M, zal op het tijdstip t,- optreden de
fase pis Pi.So qs~MqsM (2b).
Uiteraard zullen eventueel de waarden vol
gens de formules 2a en 2b door toevoeging
van 1 of 1 tot positieve fracties moeten
worden herleid.
Beschouwen we nu een doorsnede van het
krachtveld volgens een plat vlak door de
zender, dan worden dus de momentele meet
kundige plaatsen der punten met gelijke fase
pis concentrische cirkels rond de zender,
op onderlinge afstand X uit elkaar gelegen;
in het gehele krachtveld zullen deze meet
kundige plaatsen dergelijke concentrische
bollen zijn.
Deze verschijnselen worden verklaard met
behulp van de hypothese, waarbij de energie
uitzending wordt beschouwd als het opwek
ken van trillingen, die zich met eenparige
snelheid v voortplanten. De golflengte X is
dan de afstand, die door een golffront wordt
afgelegd gedurende het tijdsinterval T van
een periode; T is dan de trillingstijd. Is de
voortplantingssnelheid v meter per seconde,
dan is X v T V - meter.
t
Behalve in het M-veld, opgewekt door de
hoofdzender M (Master) veronderstellen we
nu de punten tevens gelegen in het bereik
van een tweede zender SI, de slave of volg-
zender, die een krachtveld opwekt volgens
dezelfde X, het S/-veld.
Treedt op het referentietijdstip t0 volgens dit
6
ly 1
Figuur
